단순화를 위해 각 위상 권선에 대한 중심 도체 루프만 표시됩니다. 그림의 순간 t1에서 위상 a의 전류는 최대 양의 전류이고 위상 b와 c의 전류는 음의 값의 절반입니다. 결과적으로 위쪽이 최대 바깥쪽 값이고 아래쪽이 최대 안쪽 값이 있는 공극 주위에 대략 사인파형 분포가 있는 자기장이 생성됩니다. 그림의 시간 t2(즉, 사이클의 2/60 이후)에서 위상 c의 전류는 최대 음수인 반면 위상 b와 위상 a 모두의 전류는 반값 양수입니다. 그림의 tXNUMX에 대해 표시된 것처럼 결과는 다시 사인파형으로 분포된 자기장이지만 시계 반대 방향으로 XNUMX° 회전되었습니다.
t3, t4, t5, t6에 대한 전류 분포를 살펴보면 시간이 지남에 따라 자기장이 계속해서 회전하는 것을 알 수 있습니다. 필드는 고정자 전류의 한 주기에서 한 회전을 완료합니다.
따라서 시간에 따라 균일하게 변위되고 각도 위치에서 균일하게 변위되는 세 개의 고정자 권선에 흐르는 세 개의 동일한 정현파 전류의 결합 효과는 주파수에 따라 달라지는 일정한 크기와 기계적 각속도를 갖는 회전 자기장을 생성합니다. 전기 공급.
회전자 도체에 대한 자기장의 회전 운동은 도체에 대한 자기장의 크기와 속도에 비례하여 각 도체에 전압을 유도합니다. 회전자 도체는 각 끝에서 함께 단락되기 때문에 이러한 도체에 전류가 흐르도록 하는 효과가 있습니다. 가장 단순한 작동 모드에서 이러한 전류는 도체 저항으로 나눈 유도 전압과 거의 같습니다.
그림의 순간 t1에 대한 회전자 전류의 패턴이 이 그림에 나와 있습니다. 전류는 회전자 주변에 대략 정현파로 분포되고 회전자에 시계 반대 방향 토크(즉, 필드 회전과 동일한 방향의 토크)를 생성하도록 위치하는 것으로 보입니다.
이 토크는 로터를 가속하고 기계적 부하를 회전시키는 역할을 합니다. 로터의 회전 속도가 증가함에 따라 회전 필드의 속도에 대한 상대적인 속도는 감소합니다. 따라서 유도 전압이 감소하여 회전자 도체 전류와 토크가 비례적으로 감소합니다. 회전자 속도는 회전자 전류에 의해 생성된 토크가 부하와 모터의 결합된 관성을 가속하는 데 사용할 수 있는 초과 토크 없이 부하에 의해 해당 속도에서 필요한 토크와 같을 때 일정한 값에 도달합니다.
